9.4，管道的位移应力9.4 1。全补偿值是管系由冷态到热态间的变化所引起的、包括有管系本身的热膨胀值和管道端点的附加位移值，9.4,2,当量力矩的计算 在计算当量合成力矩时.不论计算点是在弯头弯管上还是在三通上 应力增大系数可有两种取法，一种是分别用平面内应力增大系数ii和平面外应力增大系数io代入计算式中。详见本规范式 9,4。2。1、这与ASME.B31。3表示方法相同,同时该规范也提到。如需要时 ii和io都可采用0.9。h2 3的同一应力增大系数.另一种是对应力增大系数不分平面内和平面外 均取0，9，h2 3。这与原能源部标准和ASME、B31,1规范相同、但应力增大系数仅在应力计算时用，本规范求当量力矩的公式.上述两种同时编入，在柔性计算中。应注意检查法兰接头处的合成弯矩值 并加以控制.以防在热态下产生泄漏 见本规范条文说明第9 1。1条的要求,9。4 3，截面系数的计算参照了ASME、B31,1及B31，3的规定、9。4，4，热胀应力范围的计算。工业管道大多数使用了具有良好塑性的管材,它们在运行初期往往不会因二次应力过大而马上引起管道的破坏、总要经历反复启动停运多次重复地交变运行，才可能产生疲劳破坏.因此,对该类型应力的限制就不取决于某一时间的应力水平,而取决于交变的应力范围和交变循环的次数.本规范对这种应力是计算其应力范围，并按本规范第3.2.7条式.3。2。7、1.及式、3，2.7.2,进行限制，由于当量力矩编入两种公式.故热胀应力范围的计算式也有两种公式，见本规范式 9,4。4。1。式,9。4,4，4.虽然超过屈服极限的应力在运行状态下随时间的推移而减小，但热态，冷态的应变会自均衡至一定程度而稳定下来、任一循环中热态与冷态应变的总和却基本保持不变 把冷态与热应变总和称为应变范围、冷态与热态应力总和称为应力范围 管道热胀或位移应力不直接与外力相平衡，具有自限性。热胀和其他位移在运行条件下产生的初应力大到某一程度，就会由于屈服、蠕变，应力松弛而降低下来.回到停运状态则出现相反方向的应力、这种现象类似于管系的冷拉,称为自拉,它与管材性能，运行温度.初应力水平。安装应力大小.持续运行时间长短等因素有关、9，4 5，本条中热胀应力范围的评定。在本规范第3.2，7条的条文说明中已有详细解释