9、4 管道的位移应力9、4，1。全补偿值是管系由冷态到热态间的变化所引起的,包括有管系本身的热膨胀值和管道端点的附加位移值、9、4,2 当量力矩的计算,在计算当量合成力矩时.不论计算点是在弯头弯管上还是在三通上，应力增大系数可有两种取法、一种是分别用平面内应力增大系数ii和平面外应力增大系数io代入计算式中，详见本规范式 9 4.2.1。这与ASME。B31,3表示方法相同.同时该规范也提到 如需要时.ii和io都可采用0 9.h2.3的同一应力增大系数，另一种是对应力增大系数不分平面内和平面外,均取0 9。h2.3 这与原能源部标准和ASME.B31,1规范相同.但应力增大系数仅在应力计算时用、本规范求当量力矩的公式.上述两种同时编入、在柔性计算中 应注意检查法兰接头处的合成弯矩值,并加以控制,以防在热态下产生泄漏.见本规范条文说明第9、1,1条的要求，9 4。3。截面系数的计算参照了ASME B31、1及B31 3的规定.9，4、4，热胀应力范围的计算、工业管道大多数使用了具有良好塑性的管材 它们在运行初期往往不会因二次应力过大而马上引起管道的破坏，总要经历反复启动停运多次重复地交变运行，才可能产生疲劳破坏。因此。对该类型应力的限制就不取决于某一时间的应力水平 而取决于交变的应力范围和交变循环的次数 本规范对这种应力是计算其应力范围、并按本规范第3 2，7条式。3，2。7,1 及式、3。2。7,2,进行限制。由于当量力矩编入两种公式.故热胀应力范围的计算式也有两种公式，见本规范式、9。4。4。1。式。9,4，4、4.虽然超过屈服极限的应力在运行状态下随时间的推移而减小 但热态、冷态的应变会自均衡至一定程度而稳定下来。任一循环中热态与冷态应变的总和却基本保持不变。把冷态与热应变总和称为应变范围、冷态与热态应力总和称为应力范围、管道热胀或位移应力不直接与外力相平衡。具有自限性.热胀和其他位移在运行条件下产生的初应力大到某一程度 就会由于屈服,蠕变 应力松弛而降低下来.回到停运状态则出现相反方向的应力、这种现象类似于管系的冷拉 称为自拉 它与管材性能、运行温度,初应力水平，安装应力大小。持续运行时间长短等因素有关.9，4，5，本条中热胀应力范围的评定 在本规范第3、2 7条的条文说明中已有详细解释