9。4.管道的位移应力9 4，1,全补偿值是管系由冷态到热态间的变化所引起的.包括有管系本身的热膨胀值和管道端点的附加位移值,9、4。2.当量力矩的计算，在计算当量合成力矩时。不论计算点是在弯头弯管上还是在三通上。应力增大系数可有两种取法，一种是分别用平面内应力增大系数ii和平面外应力增大系数io代入计算式中、详见本规范式。9。4，2、1，这与ASME。B31、3表示方法相同,同时该规范也提到。如需要时 ii和io都可采用0,9.h2，3的同一应力增大系数，另一种是对应力增大系数不分平面内和平面外、均取0.9,h2。3。这与原能源部标准和ASME.B31.1规范相同,但应力增大系数仅在应力计算时用 本规范求当量力矩的公式,上述两种同时编入 在柔性计算中。应注意检查法兰接头处的合成弯矩值，并加以控制.以防在热态下产生泄漏 见本规范条文说明第9。1 1条的要求，9 4。3 截面系数的计算参照了ASME、B31,1及B31、3的规定.9。4.4.热胀应力范围的计算.工业管道大多数使用了具有良好塑性的管材，它们在运行初期往往不会因二次应力过大而马上引起管道的破坏 总要经历反复启动停运多次重复地交变运行,才可能产生疲劳破坏、因此，对该类型应力的限制就不取决于某一时间的应力水平，而取决于交变的应力范围和交变循环的次数 本规范对这种应力是计算其应力范围。并按本规范第3,2 7条式、3。2,7，1，及式、3。2、7。2,进行限制 由于当量力矩编入两种公式,故热胀应力范围的计算式也有两种公式、见本规范式、9,4，4 1.式，9.4,4,4,虽然超过屈服极限的应力在运行状态下随时间的推移而减小.但热态.冷态的应变会自均衡至一定程度而稳定下来。任一循环中热态与冷态应变的总和却基本保持不变 把冷态与热应变总和称为应变范围.冷态与热态应力总和称为应力范围,管道热胀或位移应力不直接与外力相平衡,具有自限性,热胀和其他位移在运行条件下产生的初应力大到某一程度,就会由于屈服 蠕变，应力松弛而降低下来,回到停运状态则出现相反方向的应力,这种现象类似于管系的冷拉 称为自拉，它与管材性能、运行温度 初应力水平，安装应力大小，持续运行时间长短等因素有关。9，4、5，本条中热胀应力范围的评定。在本规范第3，2.7条的条文说明中已有详细解释