9。4、管道的位移应力9，4 1，全补偿值是管系由冷态到热态间的变化所引起的 包括有管系本身的热膨胀值和管道端点的附加位移值，9.4,2、当量力矩的计算、在计算当量合成力矩时，不论计算点是在弯头弯管上还是在三通上。应力增大系数可有两种取法.一种是分别用平面内应力增大系数ii和平面外应力增大系数io代入计算式中,详见本规范式.9，4 2、1。这与ASME,B31.3表示方法相同 同时该规范也提到、如需要时.ii和io都可采用0，9。h2，3的同一应力增大系数 另一种是对应力增大系数不分平面内和平面外，均取0 9、h2，3.这与原能源部标准和ASME,B31，1规范相同、但应力增大系数仅在应力计算时用.本规范求当量力矩的公式、上述两种同时编入.在柔性计算中 应注意检查法兰接头处的合成弯矩值.并加以控制,以防在热态下产生泄漏,见本规范条文说明第9 1.1条的要求。9,4。3.截面系数的计算参照了ASME,B31 1及B31、3的规定、9.4、4 热胀应力范围的计算.工业管道大多数使用了具有良好塑性的管材，它们在运行初期往往不会因二次应力过大而马上引起管道的破坏 总要经历反复启动停运多次重复地交变运行.才可能产生疲劳破坏,因此、对该类型应力的限制就不取决于某一时间的应力水平.而取决于交变的应力范围和交变循环的次数 本规范对这种应力是计算其应力范围 并按本规范第3,2、7条式.3、2 7 1,及式。3。2，7，2、进行限制、由于当量力矩编入两种公式 故热胀应力范围的计算式也有两种公式,见本规范式。9。4，4，1 式,9.4,4，4.虽然超过屈服极限的应力在运行状态下随时间的推移而减小,但热态,冷态的应变会自均衡至一定程度而稳定下来、任一循环中热态与冷态应变的总和却基本保持不变,把冷态与热应变总和称为应变范围 冷态与热态应力总和称为应力范围 管道热胀或位移应力不直接与外力相平衡，具有自限性。热胀和其他位移在运行条件下产生的初应力大到某一程度,就会由于屈服.蠕变.应力松弛而降低下来.回到停运状态则出现相反方向的应力.这种现象类似于管系的冷拉、称为自拉,它与管材性能、运行温度，初应力水平.安装应力大小,持续运行时间长短等因素有关。9,4、5.本条中热胀应力范围的评定 在本规范第3，2 7条的条文说明中已有详细解释，