9 4，管道的位移应力9 4，1 全补偿值是管系由冷态到热态间的变化所引起的.包括有管系本身的热膨胀值和管道端点的附加位移值。9 4,2.当量力矩的计算。在计算当量合成力矩时、不论计算点是在弯头弯管上还是在三通上.应力增大系数可有两种取法。一种是分别用平面内应力增大系数ii和平面外应力增大系数io代入计算式中,详见本规范式 9，4，2.1,这与ASME B31，3表示方法相同，同时该规范也提到，如需要时.ii和io都可采用0、9、h2。3的同一应力增大系数，另一种是对应力增大系数不分平面内和平面外 均取0。9、h2。3。这与原能源部标准和ASME。B31。1规范相同,但应力增大系数仅在应力计算时用,本规范求当量力矩的公式、上述两种同时编入,在柔性计算中，应注意检查法兰接头处的合成弯矩值、并加以控制.以防在热态下产生泄漏,见本规范条文说明第9.1、1条的要求,9 4,3，截面系数的计算参照了ASME、B31,1及B31。3的规定、9、4.4 热胀应力范围的计算.工业管道大多数使用了具有良好塑性的管材 它们在运行初期往往不会因二次应力过大而马上引起管道的破坏。总要经历反复启动停运多次重复地交变运行 才可能产生疲劳破坏 因此.对该类型应力的限制就不取决于某一时间的应力水平,而取决于交变的应力范围和交变循环的次数。本规范对这种应力是计算其应力范围，并按本规范第3.2，7条式 3 2、7。1、及式，3.2。7、2。进行限制 由于当量力矩编入两种公式、故热胀应力范围的计算式也有两种公式.见本规范式、9。4 4。1。式，9，4，4、4。虽然超过屈服极限的应力在运行状态下随时间的推移而减小.但热态。冷态的应变会自均衡至一定程度而稳定下来，任一循环中热态与冷态应变的总和却基本保持不变,把冷态与热应变总和称为应变范围，冷态与热态应力总和称为应力范围。管道热胀或位移应力不直接与外力相平衡，具有自限性 热胀和其他位移在运行条件下产生的初应力大到某一程度,就会由于屈服,蠕变.应力松弛而降低下来 回到停运状态则出现相反方向的应力。这种现象类似于管系的冷拉.称为自拉，它与管材性能。运行温度 初应力水平,安装应力大小.持续运行时间长短等因素有关 9、4、5,本条中热胀应力范围的评定.在本规范第3。2、7条的条文说明中已有详细解释.