9、4。管道的位移应力9，4,1,全补偿值是管系由冷态到热态间的变化所引起的、包括有管系本身的热膨胀值和管道端点的附加位移值,9 4，2.当量力矩的计算。在计算当量合成力矩时,不论计算点是在弯头弯管上还是在三通上.应力增大系数可有两种取法。一种是分别用平面内应力增大系数ii和平面外应力增大系数io代入计算式中、详见本规范式，9.4，2，1.这与ASME B31 3表示方法相同.同时该规范也提到.如需要时。ii和io都可采用0.9.h2、3的同一应力增大系数。另一种是对应力增大系数不分平面内和平面外，均取0 9。h2、3 这与原能源部标准和ASME.B31，1规范相同、但应力增大系数仅在应力计算时用 本规范求当量力矩的公式、上述两种同时编入,在柔性计算中.应注意检查法兰接头处的合成弯矩值,并加以控制，以防在热态下产生泄漏。见本规范条文说明第9.1。1条的要求、9、4,3。截面系数的计算参照了ASME B31、1及B31、3的规定、9。4 4、热胀应力范围的计算、工业管道大多数使用了具有良好塑性的管材、它们在运行初期往往不会因二次应力过大而马上引起管道的破坏，总要经历反复启动停运多次重复地交变运行,才可能产生疲劳破坏。因此.对该类型应力的限制就不取决于某一时间的应力水平 而取决于交变的应力范围和交变循环的次数.本规范对这种应力是计算其应力范围 并按本规范第3。2.7条式.3。2.7、1.及式，3,2、7.2，进行限制,由于当量力矩编入两种公式,故热胀应力范围的计算式也有两种公式 见本规范式、9、4,4.1。式.9,4、4、4、虽然超过屈服极限的应力在运行状态下随时间的推移而减小 但热态,冷态的应变会自均衡至一定程度而稳定下来，任一循环中热态与冷态应变的总和却基本保持不变 把冷态与热应变总和称为应变范围。冷态与热态应力总和称为应力范围，管道热胀或位移应力不直接与外力相平衡，具有自限性.热胀和其他位移在运行条件下产生的初应力大到某一程度.就会由于屈服 蠕变,应力松弛而降低下来,回到停运状态则出现相反方向的应力、这种现象类似于管系的冷拉.称为自拉。它与管材性能,运行温度。初应力水平、安装应力大小.持续运行时间长短等因素有关，9。4、5、本条中热胀应力范围的评定，在本规范第3。2.7条的条文说明中已有详细解释.