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9,4,管道的位移应力9,4、1,全补偿值是管系由冷态到热态间的变化所引起的。包括有管系本身的热膨胀值和管道端点的附加位移值 9 4,2,当量力矩的计算,在计算当量合成力矩时,不论计算点是在弯头弯管上还是在三通上,应力增大系数可有两种取法 一种是分别用平面内应力增大系数ii和平面外应力增大系数io代入计算式中,详见本规范式、9.4.2,1.这与ASME B31.3表示方法相同,同时该规范也提到,如需要时,ii和io都可采用0.9。h2.3的同一应力增大系数。另一种是对应力增大系数不分平面内和平面外,均取0 9 h2、3、这与原能源部标准和ASME,B31,1规范相同。但应力增大系数仅在应力计算时用,本规范求当量力矩的公式 上述两种同时编入。在柔性计算中.应注意检查法兰接头处的合成弯矩值,并加以控制,以防在热态下产生泄漏、见本规范条文说明第9。1、1条的要求,9.4,3,截面系数的计算参照了ASME B31、1及B31 3的规定.9,4 4。热胀应力范围的计算。工业管道大多数使用了具有良好塑性的管材、它们在运行初期往往不会因二次应力过大而马上引起管道的破坏 总要经历反复启动停运多次重复地交变运行 才可能产生疲劳破坏,因此、对该类型应力的限制就不取决于某一时间的应力水平。而取决于交变的应力范围和交变循环的次数,本规范对这种应力是计算其应力范围,并按本规范第3,2、7条式、3 2,7,1.及式 3,2、7,2,进行限制 由于当量力矩编入两种公式。故热胀应力范围的计算式也有两种公式.见本规范式、9,4,4。1,式,9,4,4。4。虽然超过屈服极限的应力在运行状态下随时间的推移而减小 但热态,冷态的应变会自均衡至一定程度而稳定下来,任一循环中热态与冷态应变的总和却基本保持不变。把冷态与热应变总和称为应变范围,冷态与热态应力总和称为应力范围。管道热胀或位移应力不直接与外力相平衡、具有自限性。热胀和其他位移在运行条件下产生的初应力大到某一程度、就会由于屈服,蠕变。应力松弛而降低下来 回到停运状态则出现相反方向的应力.这种现象类似于管系的冷拉.称为自拉.它与管材性能。运行温度,初应力水平.安装应力大小.持续运行时间长短等因素有关,9 4,5,本条中热胀应力范围的评定。在本规范第3。2,7条的条文说明中已有详细解释、

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